Giáo trình lý thuyết trường điện từ phần 2
➤ Gửi thông báo lỗi ⚠️ Báo cáo tài liệu vi phạmNội dung chi tiết: Giáo trình lý thuyết trường điện từ phần 2
Giáo trình lý thuyết trường điện từ phần 2
Chtroìig 4CÁC KHÁI NIỆM VÀ LUẬT co BAN VẺ ĐIỆN TRƯỜNG TĨNHChương này trình bày các luật cơ bân cùa Diện trường tĩnh; một số hình thái phàn bố diện tíc Giáo trình lý thuyết trường điện từ phần 2ch thường gập cùa Diện trường tĩnh; hàm thế ứng với một diện tích diêm; bài toán bở và diêu kiện bừ cùa Diện trường tỉnh; phân bẳ hình học cùa Diện trường tĩnh.4.1.CÁC LUẬT Cơ BÁN CỦA ĐIỆN TRƯỜNG TỈNHĐiện trường tĩnh lã một thẻ hiên cùa Trường điện từ tĩnh với những môi trường mang điện tình tai tro Giáo trình lý thuyết trường điện từ phần 2ng hệ qui chiêu Đòi với Điên trường tĩnh chi có những thê hiên về mặt điện mà không kèm theo the hiện vế từ. Điện trường tình có tính chất thế. Điên tGiáo trình lý thuyết trường điện từ phần 2
rường tĩnh biểu diễn bởi sư phân bố không gian cùa các vector E, f) vã Chtroìig 4CÁC KHÁI NIỆM VÀ LUẬT co BAN VẺ ĐIỆN TRƯỜNG TĨNHChương này trình bày các luật cơ bân cùa Diện trường tĩnh; một số hình thái phàn bố diện tíc Giáo trình lý thuyết trường điện từ phần 2ặt trong chân không mà ta xét như Hình 4 1 thì theo luật Coulomb chúng sè tac dụng lực tĩnh điện với nhau (điẻn tích nọ chiu tác dựng lực điện trường của điện tích kia) theo luật:TLo’ M,r12______-1 AFI Qiq? F2Hình 4. Ị: Tức dụng lực diên từ theo luật ('ouỉomb_ A 2~õ* — M?1 ~ q* 1,2 “-3 ri24nSorrj 47 Giáo trình lý thuyết trường điện từ phần 2tEor13__(4 1)R = a.r?. = a.________Q2 r,.4’tE<>r21 4roV21Trong đó: rI2; 1*21 là các vector chi phương đon vị.rn = rI2 ri12» r2i = r2i r2i * à các vectGiáo trình lý thuyết trường điện từ phần 2
or chì phươngTừ Hình 4.1 ta thấy rl2=r21 =MIM2> suy ra F|, Fĩ bang nhau nhưng ngược chiều và có tính chất đồi xứng xuyên tâmTừ luât Coulomb suy ra cácChtroìig 4CÁC KHÁI NIỆM VÀ LUẬT co BAN VẺ ĐIỆN TRƯỜNG TĨNHChương này trình bày các luật cơ bân cùa Diện trường tĩnh; một số hình thái phàn bố diện tíc Giáo trình lý thuyết trường điện từ phần 2-----------•“-------► qHoặc tống quát:(42>+ Hệ luận 2: Trong chân không và môi trường tuyến tính thì cường độ điện trường tai môt điềm M do n điện tích điểm qi, q2, ... qn tác đông bằng xếp chồng các cường đô điên trường do từng điên tích diêm gây ra:(4.3) ể-1Đối với trường phân bố điện tích khối có Giáo trình lý thuyết trường điện từ phần 2 mặt độ phân bố đièn tích trên một đơn vị thể tích là p thi:fpdv_qz = ỊpdV suy ra E (M) = y r°(4.4)Với f ° là vector đơn vị chi phương cúa điểm M so vGiáo trình lý thuyết trường điện từ phần 2
ới điểm đặt điên tích khối pdV.+ Hệ luân 3: Diện trường lĩnh cỏ tinh chât thè và có thê mô tã bơi phương trình Maxwell 2, dang Rot E = 04.1.2.Luật GauChtroìig 4CÁC KHÁI NIỆM VÀ LUẬT co BAN VẺ ĐIỆN TRƯỜNG TĨNHChương này trình bày các luật cơ bân cùa Diện trường tĩnh; một số hình thái phàn bố diện tíc Giáo trình lý thuyết trường điện từ phần 2 (tự do và ràng buộc) nẳm trong mặt s đó chia cho EoChtroìig 4CÁC KHÁI NIỆM VÀ LUẬT co BAN VẺ ĐIỆN TRƯỜNG TĨNHChương này trình bày các luật cơ bân cùa Diện trường tĩnh; một số hình thái phàn bố diện tícGọi ngay
Chat zalo
Facebook