Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2
➤ Gửi thông báo lỗi ⚠️ Báo cáo tài liệu vi phạmNội dung chi tiết: Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2
Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2
Chương 4NGUYÊN LÝ BIÉN PHÂN HASHIN-SHTRIKMAN ĐÓI VỚI TÁM KHÔNG ĐÒNG NHÁTChương này giới thiệu nguyên lý biến phân Hashin - Shtrikman dôi với tâm không Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2g đồng nhắt dựa trên nền tang nguyên lý biến phân Hashin-Shtrikman cho vật liệu hồn hợp đà được nghiên cứu và phát triền bời nhiều tác già. Nguyên lý biền phân trình bày trong chương này được dựa trên toán tư Green đôi với môi trường tuần hoàn và điều kiện biên kéo tự do. Nguyên lý năng lượng này sẽ Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2 cho phép rút ra các cận trên và cận dưới các độ cứng đản hồi hữu hiệu trong và ngoài mặt phăng tấm không đông nhắt. Hai áp dụng cùa lý thuyết được trĐồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2
iển khai: các ứng suất lệch trong mặt phẳng đầu tiên được gia thiết không thay dôi trong mặt phăng ngang và sau đó được sử dụng để rút ra các cận đối Chương 4NGUYÊN LÝ BIÉN PHÂN HASHIN-SHTRIKMAN ĐÓI VỚI TÁM KHÔNG ĐÒNG NHÁTChương này giới thiệu nguyên lý biến phân Hashin - Shtrikman dôi với tâm không Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2 dụ vật liệu hồn hợp hai pha đang hướng sẽ được thực hiện. Các đặc tinh đàn hôi hữu hiệu cua tấm nhận dược sẽ dược so sánh với kêt qua tinh toán từ nguyên lý Hashin-Shtrikman cổ điên, và từ đó hiệu ứng kích thước vật liệu thành phần sè dược quan sát.4.1.TỐNG QUANViệc dự báo các dặc tính hữu hiệu của Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2 môi trường không đông nhất từ các đặc tính vặt liệu và câu trúc hình học cua vật liệu thành phân đòi hoi giai bài toán giá trị biên trên ô thê tích đĐồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2
on vị. Kích thước đặc trưng cùa ò thê tích này phai lớn hơn kích thước vật liệu thành phân nhằm báo dam miêu tá đầy đu thòng tin vê cấu trúc vi mò vậtChương 4NGUYÊN LÝ BIÉN PHÂN HASHIN-SHTRIKMAN ĐÓI VỚI TÁM KHÔNG ĐÒNG NHÁTChương này giới thiệu nguyên lý biến phân Hashin - Shtrikman dôi với tâm không Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2i việc giải bài toán giá trị biên là có thê thực hiện được. Tuy nhiên trong thực te, các thông tin vê hình học vê câu trúc vi mô vật liệu thông thường không được biết đến một cách đầy đù, do đó các đặc tính hữu hiệu cùa vật liệu không thê dựbáo một cách chinh xác, trong trường hợp này cận trên và cậ Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2n dưới có thê được tính toán từ các nguyên lý biên phân.Việc áp dụng nguyên lý biến phân cho vặt liệu hỗn hợp đà được bắt đâu bơi Hill [1] và sau đó pĐồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2
hát triển ra các cận Voigt và Reuss. Các cận này đã dược cái tiến bời Kolpakov [2, 3], Kolpakov và Sheremet [4] cho việc đánh giá các đặc tính đàn hồiChương 4NGUYÊN LÝ BIÉN PHÂN HASHIN-SHTRIKMAN ĐÓI VỚI TÁM KHÔNG ĐÒNG NHÁTChương này giới thiệu nguyên lý biến phân Hashin - Shtrikman dôi với tâm không Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2theo trường ứng suất với các điêu kiện cân băng. Nguyên lý biên phàn Hashin-Shtrikman [5, 6] được sư dụng phô biến trong trường co học vi mô nhằm dự báo các mô đun đàn hồi hữu hiệu vật liệu hồn họp đăng hướng trong đó nguyên lý năng lượng này được tính toán thông qua trường ứng suất lệch và không có Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2 điêu kiện ràng buộc trên đại lượng này, đây là sự khác biệt so với các nguyên lý năng lượng khác. Hashin-Shtrikman [7] đã phát triên nguyên lý biến pĐồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2
hân cho vặt liệu không đòng nhất dưới tác động cùa trường ứng suất lệch và điều kiện biên hồn hợp. Willis [8, 9] đã tồng quát hóa nguyên lý Hashin-ShtChương 4NGUYÊN LÝ BIÉN PHÂN HASHIN-SHTRIKMAN ĐÓI VỚI TÁM KHÔNG ĐÒNG NHÁTChương này giới thiệu nguyên lý biến phân Hashin - Shtrikman dôi với tâm không Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2ích thước vật liệu thành phân thi hiệu ứng kích thước với các mô hình phức tạp hơn cần được xem xét nhằm dự báo ứng xử vật liệu một cách phú hợp hơn ([10, 11]). Drugan và Willis [12], Drugan [13] đà phát triên nguyên lý biến phân Hashin-Shtrikman và rút ra phương trình ứng xừ phi cục bộ cùa vật liệu Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2 hỗn hợp đàn hồi tuyến tính ngẫu nhiên phân bố vô hạn, vả kích thước ô thể tích vật liệu đặc trưng (RVE). Kích thước đặc trưng ô thê tích sau đó cùngĐồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2
đà được nghiên cứu dựa trên các mô hình số bơi Gusev [14], Kanit và cộng sự [15], Sab và Nedjar [16].Trong chương trước, một toán tư Green đối với môiChương 4NGUYÊN LÝ BIÉN PHÂN HASHIN-SHTRIKMAN ĐÓI VỚI TÁM KHÔNG ĐÒNG NHÁTChương này giới thiệu nguyên lý biến phân Hashin - Shtrikman dôi với tâm không Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2ụng trong chương này nhăm phát trièn một nguyên lý biên phân Hashin-Shtrikman cho tam không đổng nhât có tinh tuân hoàn. Nguyên lý năng lượng này sẽ cho phép rút ra các cặn trên và dưới các độ cứng đàn hồi hữu hiệu tấm.Đê thực hiện việc này chiều dày tâm vả kích thước chu kỳ tuần hoàn vật liệu không Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2 đồng nhất được già thiết có cùng bậc và nho so với kích thước cạnh tâm. Các hang số độ cứng tâm sê được tính toán dựa trên nguyên lý Hill-Mandel và gĐồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2
iài bài toán giá trị biên trên ô thê tích đon vị. Hai áp dụng cũa nguyên lý sè được thực hiện.4.2.PHIẾM HÀM HASHIN-SHTRIKMAN TÁM KHÔNG ĐÔNG NHÁT4.2.1.Chương 4NGUYÊN LÝ BIÉN PHÂN HASHIN-SHTRIKMAN ĐÓI VỚI TÁM KHÔNG ĐÒNG NHÁTChương này giới thiệu nguyên lý biến phân Hashin - Shtrikman dôi với tâm không Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2 không gian ba chiều được định nghĩa như sau:r=^xeR!.x=(x1,x2,x3),x,e -ị,ị,/ = 1,2,3-4.11Miền (!) =2 2là mặt trung binh cua ô đơn vị, õ(0 là4 à 2’2biên của (!) và dYf =ÔỨ)Xlà biên hông của ô đơn vị, các mặt trênXvà mặt dưới cua ô thể tích ký hiệu là dY+í, /= (!) X ± -I 2J. Các điều kiệnbiên hỗn hợp Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2được định nghĩa dọc theo biên của ) như sau: điều kiện biên tuần hoàn dọc theo biên ôYị trong khi đó điều kiện biên kéo tự dodọc theo biên ỔT . Tắt càĐồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2
các lý thuyết được thực hiện dựa trên giã thiết ứng xu đàn hồi tuyến tính và biến dạng nhò cùa vật liệu. Các chi số Greek tương ứng với các giá trị 1Chương 4NGUYÊN LÝ BIÉN PHÂN HASHIN-SHTRIKMAN ĐÓI VỚI TÁM KHÔNG ĐÒNG NHÁTChương này giới thiệu nguyên lý biến phân Hashin - Shtrikman dôi với tâm không Đồng nhất hóa vật liệu và kết cấu tấm không đồng nhất phần 2)ơ(x) = L(x)s(x)(4.2b)£(x) = E + x3x + e(v^(x))(4.2c)Chương 4NGUYÊN LÝ BIÉN PHÂN HASHIN-SHTRIKMAN ĐÓI VỚI TÁM KHÔNG ĐÒNG NHÁTChương này giới thiệu nguyên lý biến phân Hashin - Shtrikman dôi với tâm khôngGọi ngay
Chat zalo
Facebook